摘要：

目前對薄膜型聲學超材料（MAMs）隔聲性能的研究多局限于數(shù)值模擬，其結(jié)構(gòu)參數(shù)調(diào)節(jié)雖方便，但缺乏必要的實驗驗證。為此，本研究從有限元仿真和實驗驗證兩個角度出發(fā)，重點探究了彈性薄膜表面張力對由薄膜和質(zhì)量塊構(gòu)成的MAMs隔聲性能的影響。利用COMSOL Multiphysics軟件進行聲學仿真，通過傳遞損失（TL）曲線直觀分析聲波衰減效果；同時采用駐波管法對MAMs的隔聲性能進行實驗驗證。結(jié)果表明：隨著薄膜表面張力的增大，其傳遞損失峰值對應(yīng)的頻率向高頻移動，且吸聲系數(shù)峰值數(shù)量增多、對應(yīng)的頻率范圍增大。

引言

薄膜型聲學超材料（MAMs）是一種新型人工復(fù)合材料，能在低頻范圍有效阻隔聲音傳播。傳統(tǒng)隔聲材料遵循質(zhì)量作用定律，通常在噪聲頻率高、材料厚度大時才能產(chǎn)生較大隔聲量。相比之下，MAMs厚度不足1mm即可實現(xiàn)顯著的低頻隔聲量，為低頻噪聲控制開辟了新方向。在汽車、航空航天等領(lǐng)域，對隔聲材料的尺寸、重量要求嚴格，因此MAMs具有廣闊應(yīng)用前景。

MAMs由一個或多個微小中心質(zhì)量塊粘結(jié)在薄膜上組成的二維周期性陣列結(jié)構(gòu)構(gòu)成。研究表明，衡量其隔聲降噪效果的傳遞損失（TL）與多種參數(shù)相關(guān)，包括幾何尺寸、質(zhì)量塊分布、中心質(zhì)量塊質(zhì)量、薄膜厚度和薄膜預(yù)應(yīng)力（表面張力）等微結(jié)構(gòu)參數(shù)?，F(xiàn)有研究對附加質(zhì)量塊非中心布置和多質(zhì)量塊布置的影響有所涉及，但仍缺乏實驗驗證。本文在現(xiàn)有成果基礎(chǔ)上，通過有限元仿真與實驗對比，研究由彈性薄膜和質(zhì)量塊構(gòu)成的MAMs的隔聲特性。

理論介紹

1.1薄膜的振動方程

分析薄膜振動需進行受力分析。薄膜所受內(nèi)力僅為張力。設(shè)單位長度薄膜張力為T（N/m），單位面積質(zhì)量為ρ。取薄膜平衡位置在xy平面內(nèi)的微元體分析（圖1），當其受到垂直xy面的外力擾動后，會在張力T作用下產(chǎn)生橫向振動，恢復(fù)力主要為張力。

薄膜型聲學超材料單胞結(jié)構(gòu)仿真分析

材料參數(shù)及制備方法

研究對象MAMs結(jié)構(gòu)：彈性薄膜中心兩面粘結(jié)圓形質(zhì)量塊。薄膜采用硅橡膠，通過勻膠機制備：按硅膠與固化劑100:3比例混合，低速檔(500 rpm,30s)甩開膠液，高速檔(1000 rpm,30s)均勻涂布于硫酸紙基底，靜置30min后剝離得到。高速檔轉(zhuǎn)速不同會導(dǎo)致薄膜厚度不同（如表1不同轉(zhuǎn)速所得薄膜厚度，具體值因排版缺失未完整顯示）。實驗中，薄膜制備厚度為0.4 mm。質(zhì)量塊采用釹鐵硼磁鐵。材料參數(shù)詳見表2。

表2薄膜型聲學超材料各部分材料參數(shù)表

2.2模態(tài)分析

考慮聲波對薄膜的影響，在聲場仿真前進行模態(tài)分析以研究其在特定頻段聲波下的響應(yīng)形態(tài)。使用COMSOL建立MAMs單胞模型進行模態(tài)仿真。

結(jié)果（前六階）：

第1階(2.3632 Hz):質(zhì)量塊與薄膜整體上下振動。

第2階(8.9879 Hz)&第3階(8.9905 Hz)：因結(jié)構(gòu)對稱，頻率接近，振型相似（彎曲振動），質(zhì)量塊引起薄膜沿特定方向振動。

第4階(14.806 Hz)：質(zhì)量塊基本不動，薄膜固定位置內(nèi)側(cè)和外圍區(qū)域振動幅度大。

第5階(18.435 Hz)&第6階(18.44 Hz)：頻率相近，振型相似（彎曲振動），質(zhì)量塊引起薄膜在兩個方向振動。

2.3單胞的隔聲性能仿真

建立單胞仿真模型：MAMs置于空氣腔中央。聲波（1Pa平面波）從入口入射，部分反射，部分被結(jié)構(gòu)局限，部分透射。入口設(shè)為平面波入射，出口設(shè)為無反射邊界。網(wǎng)格總數(shù)約22000。利用聲固耦合，計算入口和出口聲功率并通過公式計算傳遞損失（TL）。

仿真結(jié)果：

傳遞損失曲線顯示，隨著彈性薄膜張緊程度（表面張力）增大，主要的（第一個峰值）傳遞損失峰值對應(yīng)的頻率向高頻移動。這是由于薄膜張力變化導(dǎo)致其共振頻率發(fā)生改變。

薄膜型聲學超材料聲學性能測試

采用阻抗管法（駐波管法）測試MAMs聲學性能。測試系統(tǒng)包括直流電源、揚聲器、數(shù)據(jù)采集卡、阻抗管、傳聲器及樣品。通過測量聲波通過樣品后的吸聲系數(shù)評估消聲效果。

實驗方法：

使用10mm后腔，半徑30mm的彈性薄膜分別施加0 mm,4 mm,10 mm,20 mm的拉伸（以改變表面張力），并在薄膜中心粘結(jié)直徑5mm、厚度2mm的質(zhì)量塊。測量吸聲系數(shù)。

實驗結(jié)果（圖4）：

無預(yù)拉伸時，吸聲系數(shù)曲線只有一個明顯的共振峰。

施加預(yù)應(yīng)力（表面張力）后，出現(xiàn)了更多的共振峰。

隨著拉伸長度（預(yù)拉伸量，即表面張力）增加，主共振峰區(qū)域（對應(yīng)于較高的吸聲系數(shù)峰值）由低頻向高頻移動（與仿真結(jié)果吻合）。

表3薄膜拉伸長度與吸聲系數(shù)>0.6對應(yīng)的頻率范圍表

(注：具體頻率范圍值因排版缺失未完整顯示，但描述了趨勢與吸聲系數(shù)圖一致)

結(jié)論

通過有限元仿真與實驗驗證相結(jié)合，研究了彈性薄膜表面張力（由預(yù)拉伸實現(xiàn)）對薄膜型聲學超材料（MAMs）隔聲性能的影響，得到主要結(jié)論如下：

峰值頻率移動：隨著薄膜表面張力的增大，MAMs的傳遞損失峰值所對應(yīng)的頻率向高頻方向移動。

吸聲特性變化：

未施加預(yù)拉伸的薄膜，其吸聲系數(shù)曲線通常只有一個主要的共振峰。

隨著薄膜預(yù)拉伸長度（即表面張力）的增加，吸聲系數(shù)曲線呈現(xiàn)出更多的峰值。

主共振峰（吸聲系數(shù)最高區(qū)域）對應(yīng)的頻率范圍同樣向高頻移動。

這些結(jié)果表明，通過調(diào)控彈性薄膜的表面張力（預(yù)拉伸狀態(tài)），可以有效調(diào)節(jié)薄膜型聲學超材料的隔聲（傳遞損失）和吸聲特性（共振峰位置和數(shù)量），為優(yōu)化其在低頻噪聲控制中的應(yīng)用提供了重要依據(jù)。